拉普拉斯变换
最编程
2024-07-11 15:06:21
...
周期函数的周期增大至无限,则过渡成非周期函数,而\(\omega_0\to0\)使得原来离散的频谱图变成了连续谱:
\[\left\{
\begin{aligned}
\lim\limits_{\omega_0\to0}\sum\limits_{-\infty}^{\infty}g(\omega)\frac{1}{T}&=\lim\limits_{\omega_0\to0}\sum\limits_{-\infty}^{\infty}g(\omega)\frac{\omega_0}{2\pi}=\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{\infty}g(\omega){\rm d}\omega\\
n\omega_0&\to\omega\\
\lim\limits_{\omega_0\to0}\int_{-\frac{T}{2}}^{\frac{T}{2}}h(t){\rm d}t&=\int_{-\infty}^{\infty}h(t){\rm d}t
\end{aligned}
\right.\\
\begin{aligned}
\Rightarrow f(t)&=\lim\limits_{T\rightarrow\infty}\sum\limits_{n=-\infty}^{\infty}[\frac{1}{T} \int_{0}^{T} f(x)e^{-jn\omega_0 x}{\rm d}x]e^{jn\omega_0 t}\\
&=\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{\infty}[\int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{j\omega t}{\rm d}t]e^{j\omega t}{\rm d}\omega\\
&=\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{\infty}F(j\omega)e^{j\omega t}{\rm d}\omega
\end{aligned}
\]
其中定义了傅里叶变换
\[F(j\omega) = \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-j\omega t}{\rm d}t
\]
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